谁知道氦气的平均自由程为多少?空气为70NM左右,氦好象不到70NM ,这两种气体混合后,在标准状态下,起平均自由程会大于70NM吗?我看到文章,随氦比率上升,混合气的MEAN FREE PATH 会接近200NM的,很难

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谁知道氦气的平均自由程为多少?
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在极低温度下气态氦转变为液态氦 .由于氦原子间的相互作用（范德瓦耳斯力）和原子质量都很小,很难液化,更难凝固 .富同位素4He的气液相变曲线如图1.4He的临界温度和临界压强分别为5.20K和2.26大气压,一个大气压下的温度为4.215K .在常压下,温度从临界温度下降至绝对零度时,氦始终保持为液态,不会凝固,只有在大于25大气压时才出现固态.普通液氦是一种很易流动的无色液体,其表面张力极小,折射率和气体差不多,因而不易看到它.液态4He包括性质不同的两个相 ,分别称为HeⅠ和HeⅡ,在两个相之间的转变温度处,液氦的密度、电容率和比热容均呈现反常的增大.两个液相HeⅠ和HeⅡ间的转变温度称为λ点,饱和蒸气压下的λ点为2.172K,压强增加时,λ点移向较低的温度,两个液相的相变曲线为一直线,称为λ线(图1).
图1 液态氨
液氦具有一系列引人注目的特点,主要表现在以下几方面.
超流动性 普通液体的粘滞度随温度的下降而增高,与此不同,HeⅠ的粘滞度在温度下降到2.6K左右时 ,几乎与温度无关 ,其数值约为3×10-6帕秒,比普通液体的粘滞度小得多.在2.6K以下,HeⅠ的粘滞度随温度的降低而迅速下降.HeⅡ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至非常小的值（＜10-12帕秒）,这种几乎没有粘滞性的特性称为超流动性.用粗细不同的毛细管做实验时,发现流管愈细,超流动性就愈明显,在直径小于10-5厘米的流管中,流速与压强差和流管长度几乎无关,而仅取决于温度,流动时不损耗动能.
对HeⅡ性质的理论研究首先由F.伦敦作出.4He原子是自旋为整数的玻色子,伦敦把HeⅡ看成是由玻色子组成的玻色气体,遵守玻色统计规律,玻色统计允许不同粒子处于同一量子态中.伦敦证明了存在一个临界温度Tc,当温度低于Tc时,一些粒子会同时处于零点振动能状态（即基态）,称为凝聚,温度愈低,凝聚到零点振动能状态的粒子数就愈多,在绝对零度时,全部粒子都凝聚到零点振动能状态,以上现象称为玻色-爱因斯坦凝聚 .L.蒂萨认为HeⅡ的超流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚 .由于已凝聚到基态的HeⅡ原子具有最低的零点振动能,故有极大的平均自由程,能够几乎无阻碍地通过极细的毛细管.蒂萨首先提出二流体型,后来L.D.朗道修正和补充了此模型.二流体模型认为HeⅡ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成,一种是处于基态的凝聚部分,熵等于零,无粘滞性,是超流体；另一种是处于激发态（未凝聚）的正常流体,熵不等于零,有粘滞性.两种流体的密度之和等于HeⅡ的总密度,温度降至λ点时,正常流体开始部分地转变为超流体,温度愈低,超流体的密度愈大,而正常流体的密度则愈小,在绝对零度时,所有原子都处于凝聚状态,全部流体均为超流体.利用这个二流体模型可解释关于液氦的许多力学和热学性质.
热传导 HeⅠ具有普通流体的导热率,因而当减小压强时,液氦出现激烈的沸腾现象.HeⅡ的导热率要比HeⅠ高出106倍,比铜高出104倍.当温度越过λ点,HeⅠ转变为HeⅡ时,液氦从很坏的热导体突然变为到目前为止最好的热导体.由于HeⅡ的导热率异乎寻常地高,其内部不可能出现温差 ,因而内部不可能汽化,即不能沸腾.当利用抽气方法减低蒸气压时,开始阶段出现激烈的沸腾,温度降低至λ点以下时,HeⅠ转变为HeⅡ,沸腾突然停止,液面平静如镜,汽化只发生在液面.正常流体的导热率与温度梯度无关,纯粹是反映物质性质的量,但HeⅡ的导热率却与温度梯度甚至容器的几何形状有关.
氦膜 任何与HeⅡ接触的器壁上覆盖一层液膜,液膜中只包含无粘滞性的超流体成分,称为氦膜.氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移动.将空的烧杯部分地浸于HeⅡ中时,烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口,并进入杯内,直至杯内和杯外液面持平.反之,将盛有液氦的烧杯提出液氦面时,杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下.液氦的这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁高度无关.
热效应 包括机-热和热-机两种效应.如图2a,盛有液氦的两个容器用极细的毛细管C连通,注入液氦,温度低于λ点,右侧液面高于左侧 ,形成压强差Δp.液氦中低熵超流成分能从右侧通过毛细管转移到左侧,而高熵的正常成分不能通过毛细管.这导致右侧液氦的熵增加,左侧的熵减少,这意味着右侧温度升高而左侧温度降低.这种由机械力引起的热量迁移称为机-热效应 .机-热效应的逆过程称为热-机效应,如图2b所示.右侧液氦受热后（吸热Q）,低熵的超流成分减少,左侧液氦中的超流成分通过毛细管流向右侧,而正常成分不能通过毛细管,这导致右侧液面升高形成压强差.图2c是演示热-机效应的“喷泉”装置.带毛细管喷嘴的无底玻璃管的填充金刚砂粉末P,用棉花C塞住底部,浸入液氦中.用光照射玻璃管,使管内的液氦温度升高,超流成分激发成正常成分.管外的超流成分通过棉花塞向管内转移,形成内外压强差,液氦从喷嘴喷出.
图2
第二声波 普通流体中的声波是由密度交替变化形成的,称密度波.1941年朗道发展了量子液体的流体动力学,预言在HeⅡ中除普通密度波（称第一声波）外,还存在另一种声波,它是由液氦中超流成分（低熵,温度较低）与正常流体成分（高熵,温度较高）的相对运动形成的,称为温度波或熵波（第二声波）.实验证实了温度波的存在.
3He是4He的同位素,在天然氦中所占比例小于10-7,通过人工核反应可得足够数量的3He.3He的临界温度和临界压强分别为3.34K和1.17大气压.与4He一样,在常压下液态3He不会固化,在绝对零度附近需加34个大气压才能固化.1972年,D.D.奥舍罗夫等人在2mK低温下发现了两个3He的液态新相,分别称为3He-A和3He-B,它们均为超流态.液态3He和4He在0.87K以上温度时完全互溶,在该温度以下则分离成两相,按3He所占比例的多少分别称为浓相（含3He较多）和稀相(含3He较少),浓相浮于稀相之上（因3He比4He轻）.3He原子从浓相通过界面进入稀相时要吸热,这就是稀释致冷机的工作原理（见超低温技术).3He原子的电子总自旋为零,核自旋为1／2,故与电子一样属费米子,遵守费米-狄拉克统计,液态3He称为费米液体,正常态的液态3He的性质可用朗道的费米液体理论描述.